New PDF release: Einführung in die Technische Mechanik. Kinetik

By Herbert Balke

ISBN-10: 354026552X

ISBN-13: 9783540265528

Die knappe Darstellung des Buches stellt eine Fortsetzung des Werkes "Einf?hrung in die Technische Mechanik / Statik" dar. Die gew?hlte Vorgehensweise betont die gemeinsamen Grundlagen von Statik, Festigkeitslehre und Kinetik. Sie er?ffnet damit auch einen direkten Weg zum Verst?ndnis der modernen Kontinuumsmechanik als Grundlage computergest?tzter Berechnungsmethoden.

Das Buch behandelt die Kinematik des Punktes und des starren K?rpers. In der anschlie?enden Kinetik wird zun?chst in didaktisch bew?hrter Weise die rein translatorische Bewegung starrer K?rper betrachtet. Es folgt die Behandlung allgemeiner Bewegungen mit Anwendung auf ebene F?lle und die reine Drehung. Weitere spezielle Auswertungen der kinetischen Grundgesetze betreffen Schwingungen mit verschiedenem Freiheitsgrad, Sto?vorg?nge und Rotorbewegungen im Raum. F?r K?rpersysteme mit Zwangsbedingungen werden die Grundgesetze in die Lagrangeschen Gleichungen zweiter paintings umgeformt. Im Hinblick auf die zunehmende Verbreitung von computergest?tzten Berechnungsmethoden wird abschlie?end die Formulierung des elastokinetischen Anfangsrandwertproblems angeboten. Mit zahlreichen Aufgaben und vollst?ndig durchgerechneten L?sungen.

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A. 2. 4 der vom Schwerpunkt zu unterscheidende Massenmittelpunkt gemeint, der mit dem Fakt einhergeht, dass der durch die homogene Massendichte verursachte lokale Widerstand gegen¨ uber dem Verlassen des Ruhezustandes beim Realisieren der Translation an allen K¨ orperpunkten gleich groß und parallel zur Translationsrichtung orientiert ist. Wegen seiner Anschaulichkeit benutzen wir jedoch hier und k¨ unftig weiterhin den Begriff Schwerpunkt als Synonym f¨ ur das Wort Massenmittelpunkt. 4b). Es erhebt sich die sehr bedeutsame Frage, welchem Gesetz diese ¨ Anderung gen¨ ugt.

46) bzw. 52) oder Zeitableitung der Koordinatendarstellung von r zu v = vA + ω × ˆr = x˙ A ex − α˙ ez × ˆr = (x˙ A + rˆα˙ cos α)ex − rˆα˙ sin α ey . 50) bzw. 53) oder aus der Zeitableitung der Koordinatendarstellung von v zu ¨ cos α − rˆα˙ 2 sin α)ex − rˆ(¨ α sin α + α˙ 2 cos α)ey . a = (¨ xA + rˆα Zur Dimensionskontrolle der Zeitableitungen wurde die Schreibweise vA = x˙ A verwendet. Die Bedingung f¨ ur reines Rollen erfordert, dass ein zur Zeit t an dem raumfesten Punkt B befindlicher k¨ orperfester Punkt P keine horizontale Geschwindigkeit besitzt.

Da die Zeit nicht explizit in den Zwangsbedingungen auftritt, ist das System holonom-skleronom. 4 Relativbewegung des K¨ orperpunktes Die Bewegung von K¨ orperpunkten und K¨ orpern war bisher unter Zugrundelegung eines raumfesten Bezugssystems betrachtet worden. H¨aufig begegnet man Situationen, bei denen sich K¨ orper gegen¨ uber anderen K¨orpern bewegen. Als Beispiel diene der freie Fall eines Gegenstandes in einem Fahrzeug. Das Fahrzeug bewege sich mit konstanter Geschwindigkeit geradeaus. Der Gegenstand werde ohne anf¨ angliche Winkelgeschwindigkeit losgelassen.

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Einführung in die Technische Mechanik. Kinetik by Herbert Balke


by Daniel
4.1

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